氣體放電管作為一種縱向（并聯(lián)）保護元件，具有寄生電容小、絕緣電阻大和泄放雷電暫態(tài)電流能力強等優(yōu)點，在電子系統(tǒng)的雷電保護中得到了較為廣泛的應用。氣體放電管工作原理是利用氣體間隙放電，當氣體放電管兩極之間由雷電過電壓通過時，在極間產(chǎn)生不均勻電場，在此電場作用下，管內(nèi)氣體開始游離，當外加電壓增大到使極間場強超過氣體的絕緣強度時，兩極之間的間隙將放電擊穿，泄放雷電流，且氣體放電管由原來的絕緣狀態(tài)轉(zhuǎn)化為導電狀態(tài)。導通后放電管兩極之間的電壓維持在放電弧道所決定的殘壓水平，這種殘壓一般很低，從而避免與放電管并聯(lián)的電子設(shè)備受過電壓的損壞。由于放電管自身結(jié)構(gòu)和工作機制等特點，使其在保護應用中會存在一些問題。當雷電過電壓通過氣體放電管后，在被保護電子系統(tǒng)的電源或信號電壓作用下，原處于導通狀態(tài)的放電管有可能不會滅弧，在放電管中將產(chǎn)生續(xù)流，這種續(xù)流的存在對放電管危害較大。利用多間隙氣體放電管啟動電壓低、響應時延短和殘壓上升陡度小的特點，將多間隙氣體放電管應用于雷電防護，可解決傳統(tǒng)氣體放電管存在的一些問題。（推薦閱讀：氣體放電的放電管的工作原理）

　　采用ICGS 雷電波發(fā)生器產(chǎn)生沖擊電壓外加工頻電源作沖擊試驗，將雷電流從如圖2 中陽極注入，陰極接地，雷電流在20～60kA 范圍內(nèi)，從0°同步觸發(fā)角開始，以30°的間隔逐步增加。圖5 為90°相位時多間隙氣體放電續(xù)流試驗波形，此時GDT1極間存在明顯的續(xù)流，且續(xù)流值較大，GDT2 極間的續(xù)流值較圖5 中GDT1 減小了許多，幾乎接近0。即利用多間隙氣體放電管有效地減少甚至消除了傳統(tǒng)氣體放電管在雷電防護中存在的續(xù)流危害。
　　 本文總結(jié)：
　　針對氣體放電管在雷電防護中存在的諸多弊端，本文結(jié)合湯森理論與帕刑定律，提出了一種多間隙氣體放電管，并結(jié)合模擬雷電流對多間隙氣體放電管作沖擊試驗，得出如下結(jié)論。
　　1、相對相同材料及極間距的傳統(tǒng)氣體放電管，多間隙氣體放電管擊穿電壓小4 倍左右，即擊穿電壓的系數(shù)β =0.25；其響應時延比相同沖擊電流下的傳統(tǒng)氣體放電管小，且響應時延可縮短至200ns左右；其殘壓上升陡度最大可減小0.3kV/μs。
　　2、多間隙氣體放電管的響應時延隨沖擊電壓的增大而逐漸減小，且到達某一值時趨于穩(wěn)定；隨著沖擊電流的增大，多間隙氣體放電管的殘壓上升陡度增加，且始終小于相同材料及極間距的傳統(tǒng)氣體放電管的殘壓上升陡度。
　　3、多間隙氣體放電管可有效減少甚至消除傳統(tǒng)氣體放電管在雷電防護中存在的續(xù)流危害。（推薦閱讀：氣體放電管主要技術(shù)參數(shù)及使用選擇）